量子菜根譚：量子理論專題分析（第2版）

第1講 Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)→廣義Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)→Qubit——物理概念：“量子力學(xué)的心臟！
1.1 令人為難的Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)解釋
1.2 Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)解釋中常見(jiàn)的錯(cuò)誤和缺點(diǎn)
1.3 實(shí)驗(yàn)中電子究竟是怎樣穿過(guò)雙縫的？ 
1.4 Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)的兩個(gè)理論計(jì)算
1.5 各種翻版的Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)，廣義Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)
1.6 關(guān)于大強(qiáng)度電子束入射Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)問(wèn)題
1.7 分析與結(jié)論：廣義Qubit
第2講 無(wú)限深方阱粒子動(dòng)量波函數(shù)的爭(zhēng)論——“量子力學(xué)的數(shù)學(xué)是錯(cuò)的”？！
2.1 無(wú)限深方阱模型簡(jiǎn)單回顧
2.2 Pauli和Landau的矛盾——基態(tài)動(dòng)量波函數(shù)的不同解
2.3 矛盾分析與結(jié)論
2.4 設(shè)想實(shí)驗(yàn)的佐證
2.5 產(chǎn)生問(wèn)題的根源
[附注]Pauli結(jié)果是Landau結(jié)果在a/h→∞時(shí)的極限
第3講 自由定態(tài)球面波解爭(zhēng)論和中心場(chǎng)自然邊條件的由來(lái)——等式兩邊同除以零的后果！
3.1 前言
3.2 eür／r是自由粒子定態(tài)球面波解嗎？
3.3 從此處奇性說(shuō)開(kāi)去（Ⅰ）——中心場(chǎng)r→0自然邊條件的由來(lái)
3.4 從此處奇性說(shuō)開(kāi)去（Ⅱ）——a函數(shù)的一些運(yùn)算
3.5 自由粒子定態(tài)球面波的正確解
第4講 量子測(cè)量的理論基礎(chǔ)、廣義測(cè)量——量子測(cè)量理論幾點(diǎn)附注（Ⅰ）
4.1 前言
4.2 量子測(cè)量基礎(chǔ)——唯象模型分析
4.3 量子測(cè)量分類
4.4 局域測(cè)量——廣義測(cè)量與POVM（正算符測(cè)度分解）
4.5 Neumark定理
4.6 非破壞測(cè)量與弱測(cè)量
第5講 量子光學(xué)部分器件作用分析，測(cè)量導(dǎo)致退相干——量子測(cè)量理論幾點(diǎn)附注（Ⅱ）
5.1 量子光學(xué)部分器件作用分析
5.2 測(cè)量導(dǎo)致退相干模型（Ⅰ）——von Neumann測(cè)量模型
5.3 測(cè)量導(dǎo)致退相干模型（Ⅱ）——Kraus模型
5.4 測(cè)量導(dǎo)致退相干模型（Ⅲ）——Neumann-Hepp-Coleman-Kraus模型
第6講 量子測(cè)量中主觀性與客觀性的對(duì)立統(tǒng)一，小結(jié)——量子測(cè)量理論幾點(diǎn)附注（Ⅲ）
6.1 引言
6.2 預(yù)選擇、后選擇；半透片
6.3 Mach-Zehnder干涉儀與延遲選擇
6.4 Young氏雙縫實(shí)驗(yàn)中的后選擇
6.5 預(yù)選擇、后選擇與相干性恢復(fù)
6.6 量子測(cè)量解釋現(xiàn)狀小結(jié)
第7講電子怎樣從空間一個(gè)觀測(cè)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)到另一個(gè)觀測(cè)點(diǎn)？——沒(méi)有軌道的“軌道”！
7.1 電子怎樣從空間一個(gè)觀測(cè)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)到另一觀測(cè)點(diǎn)？
7.2 Dirac、Pauli、Wheeler、Feynman等人的回答
7.3 量子自由運(yùn)動(dòng)隨機(jī)性分析
第8講 112自旋的電子與中子——不同于“矢量”的“旋量”
8.1 1／2自旋算符計(jì)算補(bǔ)充
8.2 兩個(gè)核子間非相對(duì)論性相互作用的唯象推導(dǎo)
8.3 級(jí)聯(lián)Stern-Gerlach裝置對(duì)自旋態(tài)的分解與合成